能否断言:粒子按能级分布时，能级愈高，则分布数愈小。试计算300K时HF分子按转动能级分布时各能级的有效状态数，以验证上述结论之正误。已知HF的转动特征温度日,θr=30.3K

有一假想的气体,气体的分子分布在两个能级上,其中一个能级是多重度为1的基态能级,另一个能级的多重度为3.能量比基态能级高Δɛ.（1)写出温度为T时此气体分子的配分函数q⁰.（2)当T→∞时,计算此气体分子的配分函数q⁰.

某理想气体B的分子基态能级为非简并的,并定为能量的零点,第一激发态能级的能量为,其简并度为2.若忽略更高能级,则B的配分函数q=()(写出具体式子).若=0.2kT,则第一激发态能级分布数n,与基态能级的分布数n₀之比=().

根据玻耳兹曼分布,分子处于能级ε_i的概率为类似地.分子处于平动能级的概率为试分别计算300K,101.325kPa下气体氩分子与氢分子平动运动的N/q₁值,并以此说明离域子系统通常能够符合

某平动能级间隔为,假设能级的简并度均为1,则其相邻能级上的粒子数之比在10K时为（10K)=（);100K

某平动能级间隔为,假设能级的简并度均为1,则其相邻能级上的粒子数之比在10K时为(10K)=();100K时为(100K)=(),298.15K时为(298.15.K)=().1000K时为(1000K)=().计算结果的趋势说明().

在体积为V的立方形容器中有极大数目的三维平动子,其h²/（8mV^2/3)=0.1kT,试计算该系统在平衡情况下,n_x²+n_y²+n_z²=14的平动能级上粒子的分布数n与基态能级的分布数n₀之比.

平动、转动振动的能级间隔分别为10^-42J,10^-23J和10^-20J.假设能级均为非简并的,则在100K,298,K,100时,对于平动,相邻能级的粒子数之比分别为（),（),（);对于转动,相邻能级的粒子数之比分别为（),（),（);对于振动,相邻能级的粒子数之比分别为（),（),（).上述结果说明（).

根据Boltzman分布定律,在最概然分布时,分布的两个非简并度能级ε₁和ε₂上的分子数比n₁/n₂=（).

若有一四能级调Q激光器,有严重的瓶颈效应（即在巨脉冲持续的时间内,激光低能级积累的粒子数不能清除).已知比值 n₁/ n_t=2,试求脉冲终了时,激光高能级和低能级的粒子数D₂和D₁（假设Q开关接通前,低能级是空的).